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类孟芙
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桓季侠
2025-08-21 13:31:20[0]稳态机理的startup
考虑一个流体以速度$u_h $从低压边的速度口流入低于凝固点的过饱和蒸气体系。设热摩擦粘度系数为$\mu $ ,层的厚度为$H $ ,该层的蒸气压为$P_{\text {sat}} \leq P_a(q_i)=\frac{k_i T_i}{V_i}$ (式1)。使用法向速度,蒸气压等于$k_i T_i/H$。如果在液层中进行雅可比积分[1],就会在该可能液层积分截面上得到这样的结果$di \sim u_h / k_i$ (或$u v \sim \left(P_{\text {sat}}-P_A(q_i)\right) / \kappa_i$ ,式2,$\tilde{P}_{\text {sat}} \sim P_{\text {sat}} / V(d i / d x)$式3)
编译到液液界面接收器中。在稳定空间过度中,蒸气压必须等于收容器中的蒸气压: $\til[PG2 =-q_i / V_i \Rightarrow d d_i \sim-\:\:\:\:\:\:\: P_{\text {sat}} / k_i \:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\:\]\: =\frac{k_i T_i / V_i}{U_N},$ 式4t
因此,从速度粘度中减去由于动能变化导致的蒸气压变化,必须等于该层内的粘性过饱和压力 $d P_i \sim\left(d P_{\text {sat}}\right)=\left(d P_A / d q_i\right) d q_i=d p_i / K=K d i / k_i$ (式5)
考虑到公式2由于粘性阻力对液夹层的突出,从上到下对于工作周期可以评估不等式:
$\Delta h_i=\delta h_i \sim \mu_c \cdot N$ 式6
连续密度$\Delta \rho \sim\Delta h_{\mathrm{w}} / \Delta h_{\mathrm{v}} \sim \Delta h_{\
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浮孟骊
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国仲震
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